Difference between revisions of "Linear and Time Invariant Systems/Linear Distortions"
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Beispiel: Das nachfolgende Bild zeigt den Dämpfungsverlauf $a(f)$ und den Phasenverlauf $b(f)$ eines verzerrungsfreien Systems. In einem Bereich von $f_U$ bis $f_O$ um die Trägerfrequenz $f_T$, in dem das Signal $x(t)$ Anteile besitzt, ist $a(f)$ konstant. Aus dem angegebenen konstanten Dämpfungswert 6 dB folgt für den Amplitudengang $|H(f)| =$ 0.5. Das Ausgangsspektrum $Y(f)$ ist somit betragsmäßig halb so groß wie die Spektralanteile $X(f)$ des Eingangssignals. | Beispiel: Das nachfolgende Bild zeigt den Dämpfungsverlauf $a(f)$ und den Phasenverlauf $b(f)$ eines verzerrungsfreien Systems. In einem Bereich von $f_U$ bis $f_O$ um die Trägerfrequenz $f_T$, in dem das Signal $x(t)$ Anteile besitzt, ist $a(f)$ konstant. Aus dem angegebenen konstanten Dämpfungswert 6 dB folgt für den Amplitudengang $|H(f)| =$ 0.5. Das Ausgangsspektrum $Y(f)$ ist somit betragsmäßig halb so groß wie die Spektralanteile $X(f)$ des Eingangssignals. | ||
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Der Phasenverlauf $b(f)$ steigt zwischen $f_U$ und $f_O$ linear mit der Frequenz an. Dies hat zur Folge, dass alle Frequenzanteile um die gleiche Phasenlaufzeit $τ$ verzögert werden, wobei $τ$ durch die Steigung von $b(f)$ festliegt. Mit $b(f) =$ 0 würde sich ein laufzeitfreies System $(τ =$ 0) ergeben. | Der Phasenverlauf $b(f)$ steigt zwischen $f_U$ und $f_O$ linear mit der Frequenz an. Dies hat zur Folge, dass alle Frequenzanteile um die gleiche Phasenlaufzeit $τ$ verzögert werden, wobei $τ$ durch die Steigung von $b(f)$ festliegt. Mit $b(f) =$ 0 würde sich ein laufzeitfreies System $(τ =$ 0) ergeben. | ||
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*Der Dämpfungsverlauf $a(f) = a(– f)$ ist eine gerade Funktion in $f$. | *Der Dämpfungsverlauf $a(f) = a(– f)$ ist eine gerade Funktion in $f$. | ||
*Der Phasenverlauf $b(f) = – b(–f)$ ist eine ungerade Funktion in $f$. | *Der Phasenverlauf $b(f) = – b(–f)$ ist eine ungerade Funktion in $f$. | ||
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Außerhalb des durch $x(t)$ belegten Frequenzbandes müssen die Bedingungen „konstante Dämpfung” und „lineare Phase” nicht eingehalten werden. Man erkennt aus dem gestrichelt eingezeichneten Verlauf von $a(f)$, dass hier sogar eine sehr viel höhere Dämpfung zweckmäßig ist, da dadurch die stets vorhandenen – in diesem Buch aber nicht betrachteten – Rauschanteile außerhalb der Nutzbandbreite besser unterdrückt werden. | Außerhalb des durch $x(t)$ belegten Frequenzbandes müssen die Bedingungen „konstante Dämpfung” und „lineare Phase” nicht eingehalten werden. Man erkennt aus dem gestrichelt eingezeichneten Verlauf von $a(f)$, dass hier sogar eine sehr viel höhere Dämpfung zweckmäßig ist, da dadurch die stets vorhandenen – in diesem Buch aber nicht betrachteten – Rauschanteile außerhalb der Nutzbandbreite besser unterdrückt werden. | ||
Revision as of 15:13, 5 May 2016
Zusammenstellung wichtiger Beschreibungsgrößen
Für diesen Abschnitt 2.3 werden nichtlineare Verzerrungen ausgeschlossen, so dass das System durch den Frequenzgang $H(f)$ vollständig beschrieben wird:
Der im Allgemeinen komplexe Frequenzgang kann auch wie folgt dargestellt werden: $$H(f) = |H(f)| \cdot {\rm e}^{-{\rm j} \hspace{0.05cm} \cdot \hspace{0.05cm} b(f)} = {\rm e}^{-a(f)}\cdot {\rm e}^{-{\rm j} \hspace{0.05cm} \cdot \hspace{0.05cm} b(f)}.$$
Daraus ergeben sich folgende Beschreibungsgrößen:
- Der Betrag $|H(f)|$ wird als Amplitudengang und in logarithmierter Form als Dämpfungsverlauf bezeichnet:
$$a(f) = - \ln |H(f)|\hspace{0.2cm}{\rm in \hspace{0.1cm}Neper \hspace{0.1cm}(Np) } = - 20 \cdot \lg |H(f)|\hspace{0.2cm}{\rm in \hspace{0.1cm}Dezibel \hspace{0.1cm}(dB) }.$$
- Der Phasengang $b(f)$ gibt den negativen frequenzabhängigen Winkel von $H(f)$ in der komplexen Ebene an, bezogen auf die reelle Achse:
$$b(f) = - {\rm arc} \hspace{0.1cm}H(f) \hspace{0.2cm}{\rm in \hspace{0.1cm}Radian \hspace{0.1cm}(rad)}.$$
Dämpfungs- und Phasenverlauf bei verzerrungsfreien Systemen (1)
Nach den Ausführungen im Kapitel 2.1 liegt genau dann ein verzerrungsfreies System vor, wenn alle Frequenzanteile gleichermäßig gedämpft und verzögert werden: $$y(t) = \alpha \cdot x(t - \tau).$$ Nach den Gesetzmäßigkeiten der Systemtheorie muss deshalb für den Frequenzgang $$H(f) = \alpha \cdot {\rm e}^{-{\rm j}\hspace{0.04cm}2 \pi f \tau}$$ gelten, oder ausgedrückt mit den Funktionen $a(f)$ und $b(f)$:
- Der Dämpfungsverlauf muss für alle im Eingangssignal enthaltenen Frequenzen konstant sein:
$$a(f) = - \ln |H(f)| = - \ln \alpha = {\rm const.}$$
- Der Phasenverlauf muss im interessierenden Bereich entweder 0 sein (System ohne Laufzeit) oder linear mit der Frequenz ansteigen $(τ$ gibt dabei die Laufzeit an):
$$b(f) = 2 \pi f \tau = {\rm const.} \cdot f.$$
Bei einem verzerrungsfreien System müssen beide Forderungen gleichzeitig erfüllt sein. Bei Verletzung auch nur einer dieser beiden Bedingungen kommt es zu linearen Verzerrungen, die entsprechend ihrer Ursache unterschieden werden.
Dämpfungsverzerrungen gibt es, wenn im interessierenden Frequenzbereich der Dämpfungsverlauf nicht konstant ist: $$a(f) \ne {\rm const.}$$ Phasenverzerrungen liegen vor, wenn die Phasenfunktion nicht linear bezüglich $f$ ist: $$b(f) \ne {\rm const.} \cdot f.$$
Anzumerken ist, dass bei allen realisierbaren Systemen – insbesondere den im Kapitel 3 beschriebenen „minimalphasigen” – meist beide Verzerrungsformen gleichzeitig auftreten.
Im Zeitbereich lautet die Bedingung für ein verzerrungsfreies System: $$h(t) = \alpha \cdot \delta(t - \tau),\hspace{0.4cm}\alpha \ne 0.$$
Ist zudem $α =$ 1 und $τ =$ 0, so liegt ein ideales Übertragungssystem vor. Dagegen gibt es immer dann lineare Verzerrungen, wenn
- $h(t)$ eine zeitkontinuierliche Funktion ist, oder
- $h(t)$ sich aus mehr als einer Diracfunktion zusammensetzt.
Dämpfungs- und Phasenverlauf bei verzerrungsfreien Systemen (2)
Beispiel: Das nachfolgende Bild zeigt den Dämpfungsverlauf $a(f)$ und den Phasenverlauf $b(f)$ eines verzerrungsfreien Systems. In einem Bereich von $f_U$ bis $f_O$ um die Trägerfrequenz $f_T$, in dem das Signal $x(t)$ Anteile besitzt, ist $a(f)$ konstant. Aus dem angegebenen konstanten Dämpfungswert 6 dB folgt für den Amplitudengang $|H(f)| =$ 0.5. Das Ausgangsspektrum $Y(f)$ ist somit betragsmäßig halb so groß wie die Spektralanteile $X(f)$ des Eingangssignals.
Der Phasenverlauf $b(f)$ steigt zwischen $f_U$ und $f_O$ linear mit der Frequenz an. Dies hat zur Folge, dass alle Frequenzanteile um die gleiche Phasenlaufzeit $τ$ verzögert werden, wobei $τ$ durch die Steigung von $b(f)$ festliegt. Mit $b(f) =$ 0 würde sich ein laufzeitfreies System $(τ =$ 0) ergeben.
Weiter sind aus der Grafik die allgemeingültigen Eigenschaften zu erkennen:
- Der Dämpfungsverlauf $a(f) = a(– f)$ ist eine gerade Funktion in $f$.
- Der Phasenverlauf $b(f) = – b(–f)$ ist eine ungerade Funktion in $f$.
Außerhalb des durch $x(t)$ belegten Frequenzbandes müssen die Bedingungen „konstante Dämpfung” und „lineare Phase” nicht eingehalten werden. Man erkennt aus dem gestrichelt eingezeichneten Verlauf von $a(f)$, dass hier sogar eine sehr viel höhere Dämpfung zweckmäßig ist, da dadurch die stets vorhandenen – in diesem Buch aber nicht betrachteten – Rauschanteile außerhalb der Nutzbandbreite besser unterdrückt werden.
