Exercise 1.8: Variable Edge Steepness

Trapezoidal low-pass filter (red) and raised-cosine low-pass filter (green)

Two low-pass filters with variable edge steepnesses are compared with each other. For frequencies $|f| ≤ f_1$ , $H(f) = 1$ holds in both cases. In contrast, all frequencies $|f| ≥ f_2$ are suppressed entirely.

In the range $f_1 ≤ |f| ≤ f_2$ the frequency responses are defined by the following equations:

Trapezoidal low-pass filter (TTP):

$$H(f) = \frac{f_2 - |f|}{f_2 - f_1} ,$$

Raised-cosine low-pass filter (CRTP):

$$H(f) = \cos^2 \left(\frac{|f|- f_1}{f_2 - f_1} \cdot\frac{\pi}{2} \right).$$

Alternative system parameters for both low-pass filters are

the equivalent bandwidth $Δf$ defined by the equal-area rectangle, and also
the roll-off factor (in frequency domain):

$$r=\frac{f_2 - f_1}{f_2 + f_1} .$$

Throughout the task, $Δf = 10 \ \rm kHz$ and $r = 0.2$ hold true.

The impulse responses are with equivalent impulse duration $Δt = 1/Δf = 0.1 \ \rm ms$:

$$h_{\rm TTP}(t) = \frac{1}{\Delta t} \cdot {\rm si}(\pi \cdot \frac{t}{\Delta t} )\cdot {\rm si}(\pi \cdot r \cdot \frac{t}{\Delta t} ),$$

$$h_{\rm CRTP}(t) = \frac{1}{\Delta t} \cdot {\rm si}(\pi \cdot \frac{t}{\Delta t} )\cdot \frac {\cos(\pi \cdot r \cdot t / \Delta t )}{1 - (2 \cdot r \cdot t/\Delta t )^2}.$$

Please note:

The exercise belongs to the chapter Some Low-Pass Functions in Systems Theory.
In particular, reference is made to the pages Trapezoidal low-pass filter and Raised-cosine low-pass filter.
You can check your results with the interactive applet Frequency response and impulse respond .

Questions

Solution

(1) Approach 2 is correct:

For both low-pass filters, the integral over $H(f)$ is equal to $f_1 + f_2$.
Thus, due to $H(f = 0 = 1)$ Approach 2 is correct: $\Delta f = f_1 + f_2.$

(2) Substituting the relation found in (1) into the defining equation of the roll-off factor the following is obtained:

$${f_2 - f_1} = r \cdot \Delta f = {2\,\rm kHz}, \hspace{0.5cm} {f_2 + f_1} = {10\,\rm kHz}.$$

By addition or subtraction of both equations the so-called "corner frequencies" result in

$$f_1 \underline{= 4 \ \rm kHz},$$

$$f_2 \underline{= 6 \ \rm kHz}.$$

(3) Approaches 1 and 4 are correct:

Die erste $\rm si$–Funktion von $h_{\rm TTP}(t)$ führt zu Nullstellen im Abstand $\Delta t$ (siehe auch Gleichung auf der Angabenseite).
Die zweite $\rm si$–Funktion bewirkt Nullstellen bei Vielfachen von $5 · \Delta t$.
Da diese exakt mit den Nullstellen der ersten $\rm si$–Funktion zusammenfallen, gibt es keine zusätzlichen Nullstellen.
Der Sonderfall $r = 0$ entspricht dem idealen rechteckförmigen Tiefpass mit $\rm si$–förmiger Impulsantwort. Diese klingt extrem langsam ab.
Die $\rm si^2$–förmige Impulsantwort des Dreiecktiefpasses $($Sonderfall für $r = 1)$ fällt asymptotisch mit $1/t^2$, also schneller als mit $r = 0.2$.

(4) Richtig sind hier die Vorschläge 1, 2 und 4:

Die Impulsantwort $h_{\rm CRTP}(t)$ des Cosinus-Rolloff-Tiefpasses hat aufgrund der si–Funktion ebenfalls Nullstellen im Abstand $\Delta t$.
Die Cosinusfunktion hat Nullstellen zu folgenden Zeitpunkten:

$${\cos(\pi \cdot r \cdot {t}/{ \Delta t} )} = 0 \hspace{0.3cm}\Rightarrow \hspace{0.3cm}r \cdot {t}/{ \Delta t} = \pm 0.5, \pm 1.5, \pm 2.5, \text{...} \hspace{0.3cm} \Rightarrow \hspace{0.3cm} {t}/{ \Delta t} = \pm 2.5, \pm 7.5, \pm 12.5, ... $$

$$\Rightarrow \hspace{0.3cm} {t}/{ \Delta t} = \pm 2.5, \pm 7.5, \pm 12.5, \text{...}. $$

Die Nullstelle des Zählers bei $t / \Delta t = 2.5$ wird allerdings durch den ebenfalls verschwindenden Nenner zunichte gemacht.
Die weiteren Nullstellen bei $7.5, 12.5,\text{...} $ bleiben dagegen bestehen.
Auch hier führt $r = 0$ zum Rechtecktiefpass und damit zur $\rm si$–förmigen Impulsantwort.
Dagegen klingt die Impulsantwort des Cosinus–Quadrat–Tiefpasses $($Sonderfall für $r = 1)$ extrem schnell ab.
Dieser wird in der Aufgabe 1.8Z eingehend untersucht.

	$h(t)$ has zeros at $±\hspace{0.03cm}n · Δt \ (n = 1, 2, \text{...})$.
	$h(t)$ has additional zeros at other times.
	$h(t)$ would decay faster with $r = 0$ .
	$h(t)$ would decay faster with $r = 1$ .

	$h(t)$ has zeros at $±\hspace{0.03cm}n · Δt \ (n = 1, 2, \text{...})$.
	$h(t)$ has additional zeros at other times.
	$h(t)$ would decay faster with $r = 0$ .
	$h(t)$ would decay faster with $r = 1$ .

	$Δf = f_2 - f_1$,
	$Δf = f_1 + f_2$,
	$Δf = (f_2 + f_1)/2$.