General Model of Modulation

1 Joint description of amplitude and angle modulation
2 A very simple (though unfortunately not always correct) modulator equation
3 Modulated signals with a digital source signal
4 Beschreibung des physikalischen Signals mit Hilfe des analytischen Signals
5 Beschreibung des physikalischen Signals mit Hilfe des äquivalenten TP-Signals
6 Aufgaben zum Kapitel

Joint description of amplitude and angle modulation

In the following two chapters Amplitude Modulation (AM) and Angle Modulation (WM – from German "Winkelmodulation", including PM as well as FM) we will always consider the set-up shown in the image on the right. Here, the central block is the Modulator.

The two input signals and the output signal have the following characteristics::

The source signal $q(t)$ is the low frequency message signal and has the spectrum $Q(f)$. This signal is continuous in value and time and limited to the frequency range $|f| ≤ B_{\rm NF}$ (NF from German "Niederfrequenz" i.e. low frequency).
- The carrier signal $z(t)$ is a harmonic oscillation of the form

$$z(t) = A_{\rm T} \cdot \cos(2 \pi f_{\rm T} t - \varphi_{\rm T})= A_{\rm T} \cdot \cos(2 \pi f_{\rm T} t + \phi_{\rm T})\hspace{0.05cm}.$$

The transmission signal $s(t)$ is a higher frequency signal, whose spectral function $S(f)$ is in the range around the carrier frequency $f_{\rm T}$ .

The modulator output signal $s(t)$ depends on both input signals $q(t)$ and $z(t)$ . The modulation methods considered below differ only by different combinations of $q(t)$ and $z(t)$.

$\text{Definition:}$ Each Harmonic Oscillation $z(t)$ can be described by

the amplitude $A_{\rm T}$,
the frequency $f_{\rm T}$ and
the zero phase position ${\it ϕ}_{\rm T}$ .

Though the above left equation with a minus sign and $φ_{\rm T}$ is mostly used for the application of Fourier series and Fourier integrals, the right equation with ${\it ϕ}_{\rm T} = \ – φ_{\rm T}$ and a plus sign is more common for the description of modulation processes.

A very simple (though unfortunately not always correct) modulator equation

$\text{Definition:}$ starting from the harmonic oscillation (here written with the angular frequency $ω_{\rm T} = 2πf_{\rm T}$ )

$$z(t) = A_{\rm T} \cdot \cos(\omega_{\rm T}\cdot t + \phi_{\rm T})$$

we arrive at the general modulator equation, by assuming the previously fixed oscillation parameters to be time-dependent:

$$s(t) = a(t) \cdot \cos \big[\omega(t) \cdot t + \phi(t)\big ]\hspace{0.05cm}.$$

$\text{!! Attention !!}$ This general modulator equation is very simple and striking and aids in understanding modulation methods. Unfortunately, this equation is true for frequency modulation only in exceptional cases. This will be discussed further in the chapter Signal characteristics in frequency modulation .

Special cases included in this equation are:

In amplitude modulation $\rm (AM)$, the time-dependent amplitude $a(t)$ changes according to the source signal $q(t)$, while the other two signal parameters stay constant:

$$\omega(t) = \omega_{\rm T} = {\rm const.}\hspace{0.08cm}, \hspace{0.2cm}\phi(t) = \phi_{\rm T} = {\rm const.}\hspace{0.08cm}, \hspace{0.2cm} a(t) = {\rm function \hspace{0.15cm}of}\hspace{0.15cm}q(t) .$$

In frequency modulation $\rm (FM)$, only the instantaneous (circular) frequency $\omega(t)$ is determined by the source signal $q(t)$ :

$$a(t) = A_{\rm T} = {\rm const.}\hspace{0.08cm}, \hspace{0.2cm}\phi(t) = \phi_{\rm T} = {\rm const.}\hspace{0.08cm}, \hspace{0.2cm} \omega(t)= {\rm function \hspace{0.15cm}of}\hspace{0.15cm}q(t) .$$

In phase modulation $\rm (PM)$, the phase $\phi(t)$ varies according to the source signal $q(t)$:

$$a(t) = A_{\rm T} = {\rm const.}\hspace{0.08cm}, \hspace{0.2cm}\omega(t) = \omega_{\rm T} = {\rm const.}\hspace{0.08cm}, \hspace{0.2cm} \phi(t) = {\rm function \hspace{0.15cm}of}\hspace{0.15cm}q(t) .$$

In these basic methods, two of the three oscillation parameters are thus always kept constant.

Additionally, there are also variants with more than one time dependency for amplitude, frequency, and phase, respectively.
An example of this is Single-Sideband Modulation, where both $a(t)$ and ${\it ϕ}(t)$ are affected by the source signal $q(t)$ .

Modulated signals with a digital source signal

When describing $\rm AM$, $\rm FM$ and $\rm PM$, the source signal $q(t)$ is usually assumed to be continuous in time and value.

However, the above equations can also be applied to a rectangular source signal.
In this case, $q(t)$ is continuous-time but discrete-value. Thus, it also describes methods for Linear Digital Modulation .

$\text{Beispiel 1:}$ Die Grafik zeigt oben ein rechteckförmiges Quellensignal $q(t)$ ⇒ Basisbandsignal, und darunter gezeichnet die modulierten Signale $s(t)$, die sich bei wichtigen digitalen Modulationsverfahren ergeben.

Basisbandsignal sowie $\rm ASK$, $\rm FSK$ und $\rm PSK$

Bei der Amplitudenmodulation, deren digitale Variante unter der Bezeichnung Amplitude Shift Keying $\rm (ASK)$ bekannt ist, ist das Nachrichtensignal in der Hüllkurve von $s(t)$ zu erkennen.

Im Signalverlauf der Frequency Shift Keying $\rm (FSK)$ werden die beiden möglichen Signalwerte von $q(t) = +1$ bzw. $q(t) =-1$ durch zwei unterschiedliche Frequenzen dargestellt.

Phase Shift Keying $\rm (PSK)$ führt bei Amplitudensprüngen des Quellensignals $q(t)$ zu Phasensprüngen im Signal $s(t)$, im binären Fall jeweils um $\pm π$ (bzw. $\pm 180^\circ$).

Beschreibung des physikalischen Signals mit Hilfe des analytischen Signals

Das modulierte Signal $s(t)$ ist bandpassartig. Wie bereits im Buch „Signaldarstellung” beschrieben wurde, wird ein solches BP–Signal $s(t)$ häufig durch das dazugehörige analytische Signal $s_+(t)$ charakterisiert. Zu beachten ist:

Das analytische Signal $s_+(t)$ erhält man aus dem reellen, physikalischen Signal $s(t)$, indem zu diesem als Imaginärteil dessen Hilberttransformierte hinzugefügt wird:

$$s_+(t) = s(t) + {\rm j} \cdot {\rm H}\{ s(t)\}\hspace{0.05cm}.$$

Das analytische Signal $s_+(t)$ ist somit stets komplex. Zwischen den beiden Zeitsignalen gilt der folgende einfache Zusammenhang:

$$s(t) = {\rm Re} \big[s_+(t)\big] \hspace{0.05cm}.$$

Das Spektrum $S_+(f)$ des analytischen Signals ergibt sich aus dem zweiseitigen Spektrum $S(f)$, wenn man dieses bei positiven Frequenzen verdoppelt und für negative Frequenzen zu Null setzt:

$$S_+(f) =\big[ 1 + {\rm sign}(f)\big] \cdot S(f) = \left\{ \begin{array}{c} 2 \cdot S(f) \\ 0 \\ \end{array} \right.\quad \begin{array}{*{10}c} {\rm{f\ddot{u}r}} \\ {\rm{f\ddot{u}r}} \\ \end{array}\begin{array}{*{20}c} f>0 \hspace{0.05cm}, \\ f<0 \hspace{0.05cm}, \\ \end{array} \hspace{1.3cm} \text{mit}\hspace{1.3cm} {\rm sign}(f) = \left\{ \begin{array}{c} +1 \\ -1 \\ \end{array} \right.\quad \begin{array}{*{10}c} {\rm{f\ddot{u}r}} \\ {\rm{f\ddot{u}r}} \\ \end{array}\begin{array}{*{20}c} f>0 \hspace{0.05cm}, \\ f<0 \hspace{0.05cm}. \\ \end{array}$$

Verdeutlichung des analytischen Signals im Frequenzbereich

$\text{Beispiel 2:}$ Die obere Grafik zeigt das Spektrum $S(f)$ eines reellen Zeitsignals $s(t)$. Man erkennt:

Die Achsensymmetrie der Spektralfunktion $S(f)$ bezüglich der Frequenz $f=0$:

$${\rm Re}\big[S( - f)\big] = {\rm Re}\big[S(f)\big].$$

Hätte das Spektrum des reellen Zeitsignals $s(t)$ einen Imaginärteil, so wäre dieser punktsymmetrisch um $f=0$:

$${\rm Im}\big[S( - f)\big] = - {\rm Im}\big[S(f)\big].$$

Unten ist das Spektrum $S_+(f)$ des zugehörigen analytischen Signals $s_+(t)$ dargestellt. Dieses ergibt sich aus $S(f)$ durch

Abschneiden der negativen Frequenzanteile: $S_+(f) \equiv 0$ für $f<0$,
Verdoppeln der positiven Frequenzanteile: $S_+(f ) = 2 \cdot S(f )$ für $f \ge 0$.

Bis auf einen nicht praxisrelevanten Sonderfall ist das analytische Signal $s_+(t)$ stets komplex.

Wir wenden nun diese Definitionen auf das modulierte Signal $s(t)$ an. Im Sonderfall $q(t) \equiv 0$ ist $s(t)$ wie das Trägersignal $z(t)$ eine harmonische Schwingung. Es gilt:

$$s(t) = A_{\rm T} \cdot \cos(\omega_{\rm T}\cdot t + \phi_{\rm T}) \hspace{0.3cm} \Leftrightarrow \hspace{0.3cm} s_+(t) = A_{\rm T} \cdot {\rm e}^{\hspace{0.03cm}{\rm j} \hspace{0.03cm}(\omega_{\rm T}\hspace{0.05cm} t \hspace{0.05cm} + \phi_{\rm T})}\hspace{0.05cm}.$$

Die zweite Gleichung beschreibt einen Drehzeiger mit folgenden Eigenschaften:

Die Zeigerlänge kennzeichnet die Signalamplitude $A_{\rm T}$.
Zur Zeit $t = 0$ liegt der Zeiger mit dem Winkel $ϕ_{\rm T}$ in der komplexen Ebene.
Für $t > 0$ dreht der Zeiger mit konstanter Winkelgeschwindigkeit $ω_{\rm T}$ in mathematisch positive Richtung (entgegen dem Uhrzeigersinn).
Die Zeigerspitze liegt stets auf einem Kreis mit dem Radius $A_{\rm T}$ und benötigt für eine Umdrehung genau die Periodendauer $T_0$.

Verdeutlichung des analytischen Signals im Zeitbereich für $ϕ_{\rm T} = -45^\circ$

Um den Zusammenhang $s(t) = {\rm Re}[s_+(t)]$ im Querformat zeigen zu können, ist die komplexe Ebene entgegen der üblichen Darstellung um $90^\circ$ nach links gedreht:

Der Realteil ist nach oben und der Imaginärteil nach links aufgetragen.
Die einzelnen Modulationsverfahren lassen sich nun wie folgt darstellen:

Bei der Amplitudenmodulation ändert sich die Zeigerlänge $a(t) = |s_+(t)|$ und damit die Hüllkurve von $s(t)$ entsprechend dem Quellensignal $q(t)$.
Die Winkelgeschwindigkeit $ω(t)$ ist dabei konstant.
Bei der Frequenzmodulation ändert sich die Winkelgeschwindigkeit $ω(t)$ des rotierenden Zeigers entsprechend $q(t)$,
während die Zeigerlänge $a(t) = A_{\rm T}$ nicht verändert wird.
Bei der Phasenmodulation ist die Phase $ϕ(t)$ zeitabhängig.
Es bestehen viele Gemeinsamkeiten mit der Frequenzmodulation, die ebenfalls zur Klasse der Winkelmodulation zählt.

Beschreibung des physikalischen Signals mit Hilfe des äquivalenten TP-Signals

Manche Sachverhalte bezüglich der sendeseitigen Modulation und der Demodulation am Empfänger lassen sich anhand des äquivalenten Tiefpass–Signals entsprechend der Definition im Buch „Signaldarstellung” anschaulich am besten erklären.

Für dieses Signal $s_{\rm TP}(t)$ und dessen Spektrum $S_{\rm TP}(f)$ gelten die folgenden Aussagen:

Zum äquivalenten Tiefpass–Signal im Frequenzbereich

Das Spektrum $S_{\rm TP}(f)$ des äquivalenten Tiefpass–Signals erhält man aus $S_+(f)$ durch Verschiebung um $f_{\rm T}$ nach links und liegt somit im Bereich um die Frequenz $f =0$:

$$S_{\rm TP}(f) = S_+(f + f_{\rm T}) \hspace{0.05cm}.$$

Für die zugehörige Zeitfunktion gilt nach dem Verschiebungssatz:

$$s_{\rm TP}(t) = s_+(t) \cdot {\rm e}^{{-\rm j}\hspace{0.08cm} \omega_{\rm T} \hspace{0.03cm}t }\hspace{0.05cm}.$$

Das äquivalente Tiefpass–Signal einer unmodulierten harmonischen Schwingung ist für alle Zeiten konstant – die Ortskurve besteht in diesem Sonderfall aus einem einzigen Punkt:

$$s(t) = A_{\rm T} \cdot \cos(\omega_{\rm T}\cdot t + \phi_{\rm T}) \hspace{0.3cm} \Leftrightarrow \hspace{0.3cm} s_+(t) = {\rm e}^{\hspace{0.03cm}{\rm j} \hspace{0.03cm}(\omega_{\rm T}\hspace{0.05cm} t \hspace{0.05cm} + \phi_{\rm T})}\hspace{0.05cm},$$

$$ s_+(t) = {\rm e}^{\hspace{0.03cm}{\rm j} \hspace{0.03cm}(\omega_{\rm T}\hspace{0.05cm} t \hspace{0.05cm} + \phi_{\rm T})}\hspace{0.3cm} \Leftrightarrow \hspace{0.3cm} s_{\rm TP}(t) = A_{\rm T} \cdot {\rm e}^{\hspace{0.03cm}{\rm j} \hspace{0.03cm} \cdot \hspace{0.05cm} \phi_{\rm T}}\hspace{0.05cm}.$$

$\text{Wichtiges Ergebnis:}$ Für ein amplituden– oder phasenmoduliertes Signal mit der Trägerfrequenz $f_{\rm T}$ gilt dagegen:

$$s(t) = a(t) \cdot \cos(\omega_{\rm T}\cdot t + \phi(t)) \hspace{0.3cm} \Leftrightarrow \hspace{0.3cm} s_{\rm TP}(t) = a(t) \cdot {\rm e}^{\hspace{0.03cm}{\rm j} \hspace{0.03cm} \cdot \hspace{0.05cm} \phi (t)}\hspace{0.05cm}.$$

Die Hüllkurve $a(t)$ und der Phasenverlauf $ϕ(t)$ des (physikalischen) Bandpass-Signals $s(t)$ bleiben auch im äquivalenten TP–Signal $s_{\rm TP}(t)$ erhalten.

$\text{Beispiel 3:}$ Die Grafik zeigt jeweils rechts das modulierte Signal $s(t)$ ⇒ roter Signalverlauf im Vergleich zum Trägersignal $z(t)$ ⇒ blauer Signalverlauf.
Links dargestellt sind die jeweiligen äquivalenten Tiefpass–Signale $s_{\rm TP}(t)$ ⇒ grüne Ortskurven.

Sendesignale bei Amplituden– und Winkelmodulation

Oben ist die Amplitudenmodulation beschrieben, bei der das Quellensignal $q(t)$ in der Hüllkurve $a(t)$ zu erkennen ist:

Da die Nulldurchgänge des Trägers $z(t)$ erhalten bleiben, ist $ϕ(t) = 0$ und das äquivalente TP–Signal $s_{\rm TP}(t) = a(t)$ reell.

Die Herleitung dieses Sachverhalts erfolgt im Kapitel Beschreibung mit Hilfe des äquivalenten TP-Signals.

Unten ist die Winkelmodulation verdeutlicht.

Hier ist die Hüllkurve $a(t)$ konstant ⇒ das äquivalente TP-Signal $s_{\rm TP}(t) = A_{\rm T} · e^{\rm j·ϕ(t)}$ beschreibt einen Kreisbogen.
Die Information über das Nachrichtensignal $q(t)$ steckt hier in der Lage der Nulldurchgänge von $s(t)$.
Genaueres hierüber finden Sie im Kapitel Gemeinsamkeiten zwischen PM und FM

Hinweise:

Wir bezeichnen im Folgenden den zeitabhängigen Verlauf von $s_{\rm TP}(t)$ in der komplexen Ebene auch als "Ortskurve", während das "Zeigerdiagramm" den Verlauf des analytischen Signals $s_+(t)$ beschreibt.
Der hier dargelegte Sachverhalt wird mit zwei interaktiven Applets im Zeitbereich verdeutlicht:

(1) Physikalisches Signal & Analytisches Signal ,

(2) Physikalisches Signal & Äquivalentes TP-Signal.

Aufgaben zum Kapitel

Aufgabe 1.4: Zeigerdiagramm und Ortskurve

Aufgabe 1.4Z: Darstellungsformen von Schwingungen